Дифференцирование и интегральное исчисление
Магнитные цепи | Законы Кирхгофа | Расчёт электрических цепей | Расчёт трёхфазных цепей | Математика | Пределы | Векторная алгебра | Матрицы | Геометрия | Интегрирование | Задачи | Квантовая физика Резонанс Реакции Электротехника лекции | На главную

Курс лекций по разделу физика атома и ядра

Сечения ядерных реакций Дифференциальное сечение

Установим, как изменяется плотность потока при движении частиц а в пластинке. Число реакций в тонком слое мишени толщиной dx в единицу времени равно ndx,а с другой стороны равно убыванию плотности потока частиц в этом слое, то есть

ndx = - dФа.

(4.3.10)

Используя (4.3.9) получаем дифференциальное уравнение для ослабления плотности потока частиц а:

dФа= - snАФаdx,

(4.3.11)

которое следует интегрировать с граничным условием Фа(х = 0) = Ф0. Сечение s также является функцией х, но часто (например, в случае прохождения тепловых нейтронов через вещество) можно приближенно считать, что s не зависит от x. Тогда, разделяя переменные в (4.3.11), получим после интегрирования: Физика курс лекций Молекулярные спектры. Комбинационное рассеяние света Строение молекул и свойства их энергетических уровней проявляются в молекулярных спектрах — спектрах излучения (поглощения), возникающих при квантовых переходах между уровнями энергии молекул. Проиллюстрируем один из вариантов метода фазовой плоскости на примере анализа цепи с туннельным диодом

=

(4.3.12)

Из (4.3.12) получаем вероятность частице а пройти без столкновений путь х:

=

(4.3.13)

 

(4.3.14)

В этом случае макроскопическое сечение S [см-1] имеет смысл среднего числа взаимодействий частиц а на единице длины пути в мишени, то есть смысл коэффициента поглощениявматериале мишени.

Более подробной характеристикой ядерного взаимодействия (реакции или рассеяния) служит дифференциальное сечение:

(4.3.15)

Дифференциальное сечение определяет плотность вероятности продуктам (В или b) реакции (4.1.1) вылететь в пределах телесного угла в направлении  (рис. 4.3.2). Дифференцируя (4.3.3) по ω, получим выражение:

,

(4.3.16)

которое устанавливает связь между дифференциальным сечением и плотностью вероятности. Если спины налетающих частиц и ядер-мишений ориентированы хаотично, то процесс взаимодействия не зависит от полярного угла φ и определяется только азимутальным углом θ вылета одной из частиц. Так как  sinθdθdφ, то

(4.3.17)

Зависимость дифференциального сечения от угла θ называется угловым распределением.

 

Магнитный момент во внешнем поле. Опыт Штерна-Герлаха. Спин и магнитный момент элементарных частиц. Атомный и ядерный магнетон Бора. Спин фотона и правила отбора при атомных переходах. Атом в магнитном поле. Орбитальный механический и магнитный моменты электрона. Сложение моментов количества движения. Фактор Ланде. Эффект Зеемана. Ядерный и электронный парамагнитный резонанс.