Методы преобразования проекций
Магнитные цепи | Законы Кирхгофа | Расчёт электрических цепей | Расчёт трёхфазных цепей | Математика | Пределы | Векторная алгебра | Матрицы | Геометрия | Интегрирование | Задачи | Квантовая физика Резонанс Реакции Электротехника лекции | На главную Есть молодой человек для семейной пары - общепринятая услуга среди верных посетителей девушек легкого поведенияПензы http://penza.prostitutki.desi/services-for-sex/est-molodoj-chelovek-dlya-semejnoj-pary/,и ежели пожелаете, королевы суперсекса смогут потрахать вас на холостяцкой вечеринке.|Минет в авто - замечательный подарок для сослуживца на именины от гурийНижнего Новгорода http://nizhniy-novgorod.prostitutki.desi/services-for-sex/minet-v-avto/,приходите к нам и возьмите себе прелестницу, которая воплотит в жизнь для вас всё, что вы прикажете.|Спортивный массаж в непривычных местах - это выбор весны от дивных потаскухКрасноярска http://krasnoyarsk.prostitutki.desi/services-for-sex/sportivnyj-massazh/,испытайте другие услуги и поймите которая кайфовей, ну и само собой разумеется подайте идею землякам.

Конспект лекций Физика квантовая механика, задачи

 

Система двух электронов 

 Волновая функция двухэлектронной системы удовлетворяет условию антисимметрии:

.

 Определим сначала оператор спина системы:

Здесь индексы (1) и (2) нумеруют спиновые подпространства отдельных электронов в спиновом пространстве системы . В каждом из подпространств имеем базисные векторы:

,

которые являются собственными векторами операторов и . В пространстве  в качестве базиса можно выбрать 4 вектора

.

 Удобно выбрать новый базис, состоящий из собственных векторов операторов квадрата полного спина и его проекции на ось :

 Замечание. Мы используем здесь сокращенную запись операторов двухчастичной системы. Точная запись, например, оператора проекции спина такова:

.

 Легко проверить, что указанный базис имеет вид:

Смысл индексов векторов  таков:

.

 Прямая проверка проводится с помощью формул:

Например,

Следовательно, .

 С точки зрения теории групп мы доказали, что

.

Это частный случай теоремы о разложении прямого (тензорного) произведения неприводимых представлений  группы  в прямую сумму неприводимых представлений:

.

Базисные векторы в пространстве представления  размерности имеют вид:

.

Они являются собственными векторами операторов момента и  (см. п. 7). Коэффициенты разложения  называются коэффициентами Клебша – Гордана. Мы нашли их явный вид для частного случая .

 Введя дискретные спиновые переменные для электронов  и , запишем найденные базисные векторы  в виде функций двух переменных:

При этом три симметричные функции образуют базис в пространстве , а антисимметричная функция  - в .

Квантовые свойства твердых тел и наноструктур Кристаллическая структура. Типы связей в кристаллах. Колебания решетки. Фононы. Основные представления зонной теории. Проводники, диэлектрики и полупроводники. Магнитные свойства твердых тел. Сверхпроводимость. Квантово-размерные эффекты. 1-D, 2-D и 3-D квантовые системы. Электрофизические и оптические свойства наноструктур и возможности их использования в современных технологиях.