Переменный ток Интерференция света Магнитные цепи | Законы Кирхгофа | Расчёт электрических цепей | Расчёт трёхфазных цепей | Математика | Пределы | Векторная алгебра | Матрицы | Геометрия | Интегрирование | Задачи | Квантовая физика Резонанс Реакции Электротехника лекции | На главную Наблюдение интерференции с помощью бипризмы. Дифракция света Поляризация света Задача Двойное лучепреломление.

Решение задач по физике примеры

Наблюдение интерференции с помощью бипризмы.

Бипризма представляет собой две тонкие призмы с общим основанием. Если угол призмы j мал, то угол преломления такой призмы q при нормальном падении луча света равен q = j×(n - 1), где n - показатель преломления призмы. Можно показать, что при малых  углах падения света на плоскую грань призмы угол преломления будет определяться тем же выражением. Если поместить точечный источник света S или источник в виде святящейся щели на некотором расстоянии от бипризмы, то возникнут два мнимых изображения этого источника S1 и S2 на расстоянии b от бипризмы (см. рис.8.6). Расстояние между S1 и S2 определяется выражением:

d » 2 bq = 2 bj×(n – 1) (8.9)

Рис. 8.6. Формирование двух когерентных источников с помощью бипризмы.

В области перекрытия когерентных пучков света от мнимых изображений S1 и S2 наблюдается интерференционная картина, для расчета которой также применима теория, изложенная выше. Фотопроводимость полупроводников. Экситоны Увеличение электропроводности полупроводников может быть обусловлено не только тепловым возбуждением носителей тока, но и под действием электромагнитного излучения.

Интерференция в тонких пленках

При прохождении света через тонкие прозрачные пленки и отражении света от их поверхностей возникают когерентные световые пучки, которые способны интерферировать. Схема образования плоскопараллельной пленкой когерентных пучков света изображена на рис. 8.7.

Интерференция наблюдается при наложении когерентных лучей 1¢ и 2¢, отраженных от верхней и нижней поверхностей пленки. Если пленка плоскопараллельна, то лучи 1' и 2' могут перекрываться только очень далеко от пленки (“на бесконечности”). Для наблюдения интерференционной картины на конечном расстоянии от пленки на пути лучей 1' и 2' помещают собирающую линзу, а в ее фокальной плоскости - экран. Можно показать, что оптическая разность хода между этими лучами равна 2dn×cosb, где n – показатель преломления пленки, b - угол преломления. При расчете интерференционной картины необходимо учитывать, что при отражении от оптически более плотной среды (с бóльшим значением n) теряется l/2 ( для луча 1', если n > n0 , где n0 – показатель преломления окружающей среды). Тогда условие максимумов интерференции  в отраженном свете можно записать в следующем виде:

2dn×cosb = (m - 1/2)l , (8.10)

а условие минимумов:

  2dn×cosb = ml  (8.11)

где m = 1,2, ... ; здесь l - длина волны света в вакууме.

Интерференционная картина наблюдается также в области перекрытия лучей 1'' и 2'', прошедших через пленку (см. рис 8.7). В этом случае условию максимумов соответствуют (8.11), а минимумов - (8.10).

  Если толщина пленки d постоянна а на плёнку падает непараллельный пучок света, то разность хода интерферирующих лучей определяется углом преломления b, и, следовательно, углом падения луча на пленку a. В этом случае интерференционная картина представляет собой так называемые «полосы равного наклона». При постоянной толщине пленки интерферирующие лучи параллельны и говорят, что интерференционная картина локализована на «бесконечности» или в фокальной плоскости собирающей линзы.

Условия наблюдения интерференции.

 Ранее мы рассматривали идеализированную картину интерференции строго монохроматических световых волн, распространяющихся от точечных источников. Обсудим теперь, что изменится, если учесть немонохроматичность и конечные размеры большинства реальных источников света.

а) Роль немонохроматичности источника.

Если источник S в схеме Юнга (см.рис.8.3) испускает немонохроматические волны в интервале от l до l + Dl, то интерференционная картина получится “размытой”  из-за того, что положения максимумов и минимумов для разных l будут отличаться. Критерием потери различимости  интерференционной картины для “m”– го порядка интерференции будет совпадение максимума (m + 1)–го порядка для света с длиной волны l с максимумом m–го порядка для света с длиной волны (l + Dl):

Задачи для самостоятельного решения.

Чему равна амплитуда А колебания, являющегося суперпозицией N некогерентных колебаний одинакового направления и одинаковой амплитуды а?

Две световые волны создают в некоторой точке пространства колебания напряженности электрического поля, описываемые функциями Е1у = A×coswt и Е2у = A×cos[(wt + Dw)t], где Dw = 0,628 рад×с–1. Как ведет себя интенсивность света в этой точке?

Найти интенсивность I волны, образованной наложением двух волн одинаковой частоты, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях. Значения интенсивности этих волн I1 и I2

Две плоские когерентные световые волны, угол между волновыми векторами которых a << 1, падают почти нормально на экран. Амплитуды волн одинаковы. Записать уравнения обеих волн и, показать, что расстояние между соседними максимумами на экране Δх = l /a, где l - длина волны.

Определить сдвиг Dх интерференционных максимумов 2-го порядка (m = 2) в опыте Юнга после заполнения водой пространства между экраном, на котором наблюдается интерференционная картина, и преградой со щелями. Расстояние между экраном и преградой L = 1 м, расстояние между щелями d = 1 мм, длина волны света l = 0,5 мкм, показатель преломления воды n = 4/3.

Плоская световая волна (l = 0,45 мкм) падает по нормали на преграду с двумя узкими параллельными щелями. На экране, установленном за преградой, наблюдается интерференционная картина. На какую величину Δl следует изменить длину волны падающего света, чтобы после заполнения пространства между преградой и экраном водой с n = 4/3 положение интерференционных полос не изменилось?

Плосковыпуклая стеклянная линза, соприкасающаяся выпуклой поверхностью со стеклянной пластинкой, освещается монохроматическим светом. Наблюдение ведется в отраженном свете. Радиусы двух соседних темных колец равны соответственно r1 = 4,0 мм и r2 = 4,4 мм. Радиус кривизны линзы R = 6,4 м. Найти порядковые номера колец и длину волны падающего света.

Плосковыпуклая стеклянная линза, соприкасающаяся выпуклой поверхностью со стеклянной пластинкой, освещается монохроматическим светом. Найти расстояние между 3-м и 16-м темными кольцами Ньютона, если расстояние между 2-м и 20-м темными кольцами равно 4,8 мм. Наблюдение ведется в отраженном свете.

При осмотре гортани пациента с помощью плоского зеркала врач повернул зеркало так, что отраженный луч повернулся на 30 . На сколько градусов было при этом повернуто само зеркало?
Решение задач по физике примеры